简介：本文定义了振动函数与函数的振动熵。对函数的振动性质进行了初步的讨论。振动熵是对函数振动程度的度量（振动愈剧烈振动熵的值愈大）。导数是振动熵的特例。

简介：讨论了非线性中立型微分差分方程[y(i)+P(t)g(y(t-τ)]'+Q（t)h(y(t-σ)=0的非振动解的渐近性，得到了方程非振动解在一定条件下趋于0，+∝，-∞的几个重要结论和一系列相关的结果。

简介：讨论脉冲时滞差分方程xn+1-xn+pnxn-2=0,n≥0,n≠nkxnk+1-xnk=bkxnk,k=1,2,3…给出了方程所有解振动的充分条件。

简介：建立了一维p-laplacian方程(1)的一切解均为非振动的必要条件.所得定理改进了Kusano等在文[4]中的相应结果.

简介：考虑树状结构的弹性振动弦网络系统.运用频域上的能量乘子法证明了当根部固定时,其余节点的线性反馈控制可使得系统能量指数衰减且谱确定增长条件成立.

简介：研究二阶中立型积分微分方程：「ｘ（ｔ）－∫＾τ０ｐ（ｓ）ｘ（ｔ－ｓ）ｄｓ」″＝∫＾σ０ｑ（ｓ）ｘ（ｔ－ｓ）ｄｓ建立了该方程的所有有界解振动的一个充分必要条件。

简介：本文用Legendre谱方法估计一端固定，一端加弯矩耗散线性反馈的梁振动的闭环系统使能量最快衰减的最优反馈增益，我们给出了数值产生的图形结果，通过比较发现另一种非耗散的线性反馈在最优反馈增益下比相应的耗散线性反馈有更好的衰减率。

简介：讨论一类线性差分方程非振动解的性质，给出其最终正解x(t)满足∫0x(s)ds<+∞或lim1/tL→∞的充要条件，并推广了文[2]中相应结果。

简介：研究具变系数中立型差分方程△(xn-cnxn-r)+pnxn-k-qnxn-l=0(*)的振动性,其中cn,pn,qn(n=0,1,2,…)是非负实数,k,l,r是整数且0≤l≤k-1,r＞0,pn-qn-k+l≥0((≠)0).通过建立一些新的引理,获得了方程(*)所有解振动的几个新的充分条件.我们的结果不需要通常的假设∑∞n=0(pn-qn-k+l)=∞,且改进了文献中的一些结果.

简介：本文用Laplace变换法把RDDE振动的充要条件推广到广义情形。

简介：研究一类非线性高阶中立型差分方程的振动性,给出了该方程振动的几个充分条件,改进,扩展了文[4]的有关结果.

简介：利用积分平均技巧,得到了半线性二阶阻尼微分方程[a（t）｜x′（t）｜α-1x′（t）]′＋p（t）k（t,x（t）,x′（t））x′（t）＋q（t）｜x（t）｜α-1x（t）=0的一些新的振动定理.这些结果改进和推广了ManojlovicJV[5]的结果.

简介：借助研究离散变量的差分方程振动性的一般方法，本文建立了具有连续变量、变系数的差分方程振动性判据，其结果改进了文献［４］中的一些结果．

简介：讨论变系数Euler-Bernoulli梁振动系统utt(x,t)+η(t)uxxxx(x,t)=0,0＜x＜1,0≤t≤T{u(0,t)=ux(0,t)=0,0≤t≤T-uxxx(1,t)+mutt(1,t)=-αut(1,t)+βuxxxt(1,t),0≤t≤T(1)uxt(1,t)=-γuxx(1,t),0≤t≤Tu(x,0)=u1(x),ut(x,0)=u2(x),0≤x≤1证明了该系统产生一个发展系统.

简介：本文研究了一类n阶线性脉冲时滞微分方程解的振动性。通过比较原理,得到了其振动的充分条件,所得到的结果推广了一些已有的结果。

简介：研究了如下时滞差分系统△xj（n）＋^l∑i=1^m∑r=1birj（n）xr（n-i）=0，j=1，2，…，m的振动性，给出了系统所有解振动的若干充分条件．

简介：研究了时滞微分方程x′(t)+P(t)x(τ(t))=0(*)解的振动性，其中P(t)、τ(t)非负连续，我们证明了：如果对充分大的t，∫τ(t)^τP(s)ds≥1/e，且∫t0^∝P(t)[esp(∫τ(t)^tP(s)ds-1/e)-1]dt=∞，则方程（*）每一解振动，该结论改进和推广了许多已知的结果。

简介：讨论了一个在边界上有剪力反馈控制的Euler-Bernoulli梁方程,证明了其广义本征函数生成的根子空间在能量Hilbert空间中是完备的.

简介：本文首先建立下列两类差分方程△（ｘｎ－ｒｎｒｎ－ｒｘｎ＋ｒ）＾ａ＋ｑｎｆ（ｎ－σ）＝０（＊）和△（ｒｎ△ｙ）＾ｎ＋τ＾－ａｑｎｆ（ｒｎ－σｙｎ）＝０（＊＊）振动性的等价性，然后给出方程（＊）振动性的一些判则。

简介：考虑非线性中立型微分差分方程[y(t)+P(t)g(y(t-τ))]′+Q(t)h(y(t-σ）)=0的非振动解的渐近性。若无特别申明，本文总假设A函数P(t),Q(t),g(u),h(u)皆为连续函数；B，Q（t)>0；ug(u)>0,uh(u)>0(u≠0);C，g(u)=h(u)=0当且仅当u=0。